meansw|z=0;d = @2w@z2z=0;d= 0 (

means
w|z=0;d = @2w
@z2




z=0;d
= 0 (2.6)
andthe rigidboundary condition which means
w|z=0;d = @w
@z




z=0;d
= 0 : (2.7)
Here, w = u3; z is the component of the velocity vector eldand d is the distance
between the upper andlower planes.
One may select appropriate combinations of these two conditions: (free–free, rigid–
rigid, free–rigid). The following system is considered: a Guid is placed between the
two planes, the lower plane in our case is the bottom of the beaker, andthe upper
plane is a free boundary (open air), so we selected the free–rigid boundary condition.
In our experiment, the S liquidrepresentedby sugar solute is placedabove andthe T
liquidrepresentedby salt solute is placedbelow.
For the sake of simplicity, the T and S elds are treated as linear functions of
z coordinates (only the constant gradients of S and T are considered). A Cartesian
system of coordinates is the most convenient choice for the description: the origin is
placedon the bottom plane andthe z-axis is directed perpendicular to the planes with
a positive direction opposite to gravity acceleration vector.
T(z) and S(z) can be representedaccordingly by the functions
T(z) = T(0)(1 + z) ; (2.8)
S(z) = S(0)(1 + z) ; (2.9)
where  and  are both constant andpositive values.
Now let us investigate a small perturbation of our system that may lead to hydrody-
namic instability. Only very small perturbations are considered, which means that all
quadratic values (the second order perturbations and other higher order perturbations)
are being neglected.
ui = ˜ui + u

i; i = 1; 2; 3 ; (2.10)
T = T˜ + T
; (2.11)
S = S˜ + S
: (2.12)
The corresponding equations are as follows:

1
Pr
@
@t − ∇˜ 2
-

(∇˜ ˜u) = − RT∇2
T
+ RS∇2
S
; (2.13)

@
@t − ∇˜ 2
-

T˜ = − w
; (2.14)

@
@t − ∇˜ 2
-

S˜ = − w
:

Results (Thai) 2:

หมายความว่า
W | Z = 0; D = 2w @
@ Z2
?
?
?
?
Z = 0; D
= 0 (2.6)
andthe สภาพ rigidboundary ซึ่งหมายความว่า
W | Z = 0; D = @w
@z
?
?
?
?
Z = 0; D
= 0 (2.7)
ที่นี่ W = U3; Z เป็นส่วนประกอบของเวกเตอร์ความเร็ว eldand งเป็นระยะทางหรือไม่
ระหว่างเครื่องบิน andlower บน.
หนึ่งอาจเลือกชุดที่เหมาะสมของทั้งสองเงื่อนไข: (ฟรีฟรี rigid-
แข็งฟรีแข็ง) ระบบดังกล่าวถือ: Guid อยู่ระหว่าง
เครื่องบินสองลำเครื่องบินที่ลดลงในกรณีของเราเป็นด้านล่างของบีกเกอร์, andthe บน
เครื่องบินเป็นเขตแดนฟรี (กลางแจ้ง) ดังนั้นเราเลือกเงื่อนไขขอบเขตฟรีแข็ง
ในการทดลองของเรา, S liquidrepresentedby ละลายน้ำตาลเป็น placedabove andthe T
liquidrepresentedby ละลายเกลือ placedbelow.
เพื่อประโยชน์ของความเรียบง่าย, T และ S? elds จะถือว่าเป็นฟังก์ชั่นเชิงเส้นของ
พิกัด Z (เฉพาะการไล่ระดับสีอย่างต่อเนื่องของ S และ T ได้รับการพิจารณา ) Cartesian
ระบบพิกัดเป็นทางเลือกที่สะดวกที่สุดสำหรับคำอธิบาย: ต้นกำเนิดเป็น
placedon เครื่องบินล่าง andthe แกน z เป็นผู้กำกับฉากกับเครื่องบินที่มี
ทิศทางที่เป็นบวกตรงข้ามกับการเร่งแรงโน้มถ่วงเวกเตอร์.
T (Z) และ S (Z) สามารถ representedaccordingly โดยฟังก์ชั่น
T (Z) = T (0) (1 + Z); (2.8)
S (Z) = S (0) (1 + Z?); (2.9)
ที่? และ? มีทั้งค่า andpositive คง.
ตอนนี้ให้เราตรวจสอบการก่อกวนเล็ก ๆ ของระบบของเราที่อาจนำไปสู่การ hydrody-
ความไม่แน่นอนมิค เฉพาะเยี่ยงอย่างขนาดเล็กมากมีการพิจารณาซึ่งหมายความว่าทุก
ค่ากำลังสอง (เยี่ยงอย่างลำดับที่สองและอื่น ๆ ที่รบกวนการสั่งซื้อสูงกว่า)
ที่ถูกทอดทิ้ง.
UI = ~ui + u?
ฉัน; i = 1; 2; 3; (2.10)
T = T~ + T? ; (2.11)
S = S~ + S? (2.12)
สมการที่สอดคล้องกันมีดังนี้
? 1
Pr
@
@t - ∇~ 2
- (∇~ ~u) = - RT∇2 T? + RS∇2 S? ; (2.13) ? @ @t - ∇~ 2 - T~ = - W? ; (2.14) ? @ @t? - ∇~ 2 - S~ = - W? :

Results (Thai) 3:

หมายถึง
w | Z = 0 ; D = @ นะคะ
@
 กขึ้น


  
z = 0 = ; D
0
( 2.6 ) และ rigidboundary สภาพซึ่งหมายถึง
w | Z = 0 ; D = z
w
@ @

  

 z = 0 ; D
= 0 ( 2.7 )
, W = U3 ; Z เป็นส่วนประกอบของเวกเตอร์ความเร็ว  eldand d คือระยะทางระหว่างระนาบบน andlower
.
หนึ่งอาจจะเลือกชุดที่เหมาะสมของเงื่อนไขที่สองเหล่านี้ ( และฟรี )
แข็งแข็งและแข็งฟรี ) ระบบต่อไปนี้เป็น :มีแนะนำอยู่ระหว่าง
2 ลำ , ลดเครื่องบินในกรณีของเราคือด้านล่างของบีกเกอร์ และเครื่องบินบน
เป็นขอบเขตฟรี ( เปิดแอร์ ) ดังนั้นเราเลือกฟรี–แข็งระนาบ
ในการทดลองของเรา ด้วย liquidrepresentedby น้ำตาลสูงและเป็น placedabove T
liquidrepresentedby เกลือสูงเป็น placedbelow .
เพื่อความเรียบง่ายT และ S  elds จะถือว่าเป็นหน้าที่โดยตรงของ
Z พิกัด ( แต่คงไล่ของ S และ T จะพิจารณา ) เป็นระบบพิกัดคาร์ทีเซียน
เป็นทางเลือกที่สะดวกที่สุดสำหรับรายละเอียด : ที่มาเป็น
placedon ด้านล่างเครื่องบิน และเอฟทีเอโดยตรงตั้งฉากกับระนาบที่เป็นบวก ทิศทางตรงข้าม

เวกเตอร์ความเร่งแรงโน้มถ่วงT ( Z ) และ S ( Z ) สามารถ representedaccordingly โดยฟังก์ชัน
t ( z ) = T ( 0 ) ( 1  Z ) ; ( 2.8 )
( z ) = S ( 0 ) ( 1  ) Z ;
( 2.9 ) ที่   มีทั้งเชิงบวกและค่าคงที่ .
ตอนนี้ให้เราตรวจสอบขนาดเล็กความยุ่งเหยิงของระบบของเราที่อาจนำไปสู่ hydrody -
namic ไร้ แต่ถือว่าได้น้อยมาก ซึ่งหมายความว่าทุกคน
ค่ากำลังสอง ( ใบที่สอง และอื่นๆ ได้ เพื่อได้ถูกละเลย )
.
˜ UI UI = u

i ; i = 1 ; 2 ; 3 ; ( 2.10 )
T = T T ˜
; ( 2.11 )
S = S ˜ s :

( 2.12 ) สมการ ที่เกี่ยวข้องดังนี้ 1


PR
@
@ T −∇˜ 2
-
( ∇˜˜ u ) = − 2
t
RT ∇อาร์เอส∇ 2
s
; ( 2.13 )
@

@ T −∇˜ 2
-
t ˜ = − W
; ( 2.14 )
@

@ T −  ∇˜ 2
-
s ˜ = − W
: