of the exposed core tuned to G ≪ G0

of the exposed core tuned to G ≪ G0 =2e2/h, are shown in Fig. 1e.
In the superconducting state (B = 0), differential conductance GS as
a function of source–drain voltage VSD showed strongly suppressed
conductance between symmetric peaks. Above a critical value of
field, Bc (∼75 mT for the epitaxial device, ∼250 mT for the
control), both devices showed a featureless normal-state tunnelling
conductances GN of ∼0.01 e2/h. Ratios GS/GN for the epitaxial and
control devices are shown in Fig. 1f. The positions of the peaks in
GS indicate an induced gap of Δ* = 190 µeV, similar to the gap of
bulk Al. Figure 1f shows the subgap conductance suppressed by a
factor of ∼100 relative to either the normal state (B > Bc)or
above-gap conductance. The evaporated control device shows a
slightly smaller induced gap of 140 µeV and a suppression of
subgap conduction by a factor up to ∼5, comparable to previous
measurements in proximitized InAs and InSb nanowires8–11,15,16.
Increasing VBG in the full-shell device increased both the subgap
and above-gap conductance (Fig. 2). Conductance peaks at
VSD = 190 µV, indicating the induced gap, did not depend on gate
voltage. At positive gate voltages (more open barrier), subgap con-
ductance exceeds the corresponding normal state conductance, as
expected for a moderate-transmission barrier17,18. Enhanced
subgap conductance is evident in Fig. 2c, which shows two vertical
cuts taken at low and high backgate voltages (orange and blue
lines in Fig. 2a,b). In Fig. 2d, the superconducting zero-bias
conductance is plotted as a function of above-gap conductance
(VSD = 0.4 mV), together with a theoretical dependence of
GS(VSD =0)onGN(VSD =0)17
GS|VSD=0 =2G0 (2G0G−2NGN)2 (1)
with no fit parameters. Using the high-bias conductance
(VSD = 0.4 mV > Δ*/e) in place of the normal state conductance is
justified by their observed equality in the experiment (Fig. 1f).
Agreement between experiment and the one-channel limit of
theory17 over a broad range of conductances indicates that
transmission in the constriction is single channel.
The device reported in Fig. 2 exhibited conductance steps as a
function of VBG (Fig. 2e), a typical signature of quantum point con-
tacts (QPCs). Zero-bias conductance in the normal state (black line)
shows plateaux at values close to 1, 3, 6 and 10 e2/h. These uncon-
ventional quantization values could be attributed to imperfect trans-
mission of one-dimensional conduction modes19 or symmetries in
the transverse confining potential of the nanowire20. In addition,
although we have subtracted line resistances from our measurement
set-up, we cannot independently determine contact resistances
within the device, which affect plateau values. In the superconduct-
ing state and at a source–drain bias above Δ*/e (red line), the device

Seven epitaxial devices (as well as eight control devices) have been
measured to date and show similar behaviour.
Tunnelling spectra of a full-shell epitaxial device and an evapor-
ated control device in the weak tunnelling regime, with conductance

Results (Russian) 1:

подвергаются ядра, настроены на G ≪ G0 = 2Е2/ч, показаны на рис. 1e.В сверхпроводящем состоянии (B = 0), дифференциальных проводимости GS какявляется функцией напряжения источника стока VSD показал сильно подавленыПроводимость между симметричный пиков. Выше критического значенияПоля, Bc (mT ∼75 для эпитаксиального устройства, mT ∼250 дляэлемент управления), оба устройства показал, безликая нормальное государство туннелированиябарорефлекторного GN ∼0.01 e2/ч соотношения GS/GN для эпитаксиального иустройства управления показаны на рис. 1f. Положение вершины вGS указывают индуцированных разрыв Δ * = 190 µeV, похож на разрывОсновная фигура Al. 1f показывает subgap проводимость, подавленыфактор ∼100 относительно нормальное состояние (B > до н.э.) илипроводимость выше разрыва. Испаренный управления устройства показываетчуть меньше индуцированных зазор 140 µeV и подавлениеsubgap проводимости с коэффициентом до ∼5, сопоставимы с предыдущимиизмерения в proximitized InAs и InSb nanowires8-11,15, 16.Увеличение VBG в полный оболочки устройства увеличилось как subgapи выше разрыв проводимости (рис. 2). Проводимость пикиVSD = 190 мкВ, указывающее индуцированных разрыв, не зависит от воротнапряжения. На положительные ворота напряжений (более открытой барьер) subgap кон-ductance превышает соответствующее проводимости нормальное состояние, какОжидается, что для передачи умеренно-barrier17, 18. Улучшеноsubgap проводимость видно на рис. 2 c, который показывает два вертикальныхсокращения, принятые в backgate низкого и высокого напряжения (оранжевый и синийлинии на рис. 2а, б). В 2d рис, сверхпроводящих нулевой предвзятостьпроводимость строится как функция проводимость выше разрыва(VSD = 0,4 мВ), вместе с. Теоретическая зависимостьGS(VSD =0) onGN(VSD =0) 17GS| VSD = 0 = 2G 0 (2G0G−2NGN) 2 (1)с параметрами не пригоден. Использование высоких предвзятость проводимость(VSD = 0,4 мВ > Δ * / e) вместо нормальное состояние проводимостинеотрывное путем их наблюдается равенство в эксперименте (рис. 1f).Соглашение между эксперимент и один одноканальной пределtheory17 в широком диапазоне проводимости указывает, чтопередача в сужение является один канал.Устройство, сообщили в рис выставлены проводимости шаги какФункция VBG (рис. 2e), типичная подпись квантовой точки кон-тактов (QPCs). Нуль предвзятость проводимость в обычном состоянии (черная линия)показывает плато на значения близки к 1, 3, 6 и 10 e2/ч. Эти неконтролируемые-можно объяснить обычными квантования значения несовершенной транс-Миссия modes19 одномерный проводимости или симметрии впотенциал поперечной confining nanowire20. В дополнениеХотя мы вычитается линии сопротивления из нашего измерениянастройки, мы не можем самостоятельно определить контактное сопротивлениевнутри устройства, которые влияют на плато значения. В superconduct-ING государства и источник – сливной уклоном выше Δ * / e (красная линия), устройствоБыли семь эпитаксиальных устройства (а также восемь устройств управления)измеряется на сегодняшний день и показать подобное поведение.Туннелирование спектры устройство эпитаксиальных полный оболочки и evapor-устройство управления оговоренному в слабых туннелирования режим, проводимость

Results (Russian) 2:

обнаженного ядра, настроенного на G «G0 = 2e2 / ч, показаны на рис. 1е.
В сверхпроводящем состоянии (B = 0), дифференциальная проводимость GS, как
функция исток-сток напряжения VSD показали сильно подавлен
проводимость между симметричными пиков. Выше критического значения
поля, Bc (~ 75 мТл для эпитаксиального устройства, ~ 250 мТл для
контроля), оба устройства показали безликие нормальном состоянии туннелирования
проводимости GN из ~0.01 e2 / ч. Коэффициенты GS / Г.Н. для эпитаксиальных и
управления устройства показаны на рис. 1f. Позиции пиков в
GS указывают на индуцированный разрыв Д * = 190 мкэВ, похожий на зазоре
объемного Al. Рисунок показывает 1f subgap проводимость подавляется
фактор ~ 100 по отношению к ни в нормальное состояние (B> Bc) или
выше зазора проводимости. Выпаренный устройство управления показывает
чуть меньше Зазор 140 мкэВ и подавление
subgap проведения с коэффициентом до ~ 5, сравнимую с предыдущими
измерениями в proximitized InAs и InSb nanowires8-11,15,16.
Увеличение VBG в полнодуплексном оболочки устройства увеличилась как subgap
и выше разрыва проводимость (рис. 2). Проводимость пики при
ВСД = 190 мкВ, что указывает на индуцированное пробел, не зависит от ворот
напряжения. При положительных напряжениях на затворе (более открытыми барьер), subgap со-
индуктивность превышает соответствующий нормальное состояние проводимости, а
ожидается на barrier17,18 умеренно-передачи. Улучшенная
subgap проводимость видно на рис. 2с, на котором изображены две вертикальные
разрезы, сделанные при низких и высоких напряжениях (backgate оранжевыми и голубыми
линиями на рис. 2а, б). На рис. 2d, сверхпроводящий при нулевом смещении
проводимость в виде функции от выше зазора проводимости
(ВСД = 0,4 мВ), вместе с теоретической зависимости
GS (ВСД = 0) onGN (ВСД = 0) 17
ОО | ВСД = 0 = 2G0 (2G0G-2NGN) 2 (1)
без каких-либо параметров беспроводной т. Использование проводимость высокой смещения
(ВСД = 0,4 мВ> Δ * / д) в месте нормальном состоянии проводимости является
оправдан их наблюдается равенство в эксперименте (рис 1f.).
Соглашение между экспериментом и предел один канал
theory17 в широком диапазоне проводимостей указывает, что
передача в сужение один канал.
Устройство сообщается на рис. 2 выставлены шаги проводимости как
функции VBG (рис. 2е), типичный подпись квантовых точек кон-
тактов (QPCs). Проводимость при нулевом смещении в нормальное состояние (черная линия)
показывает плато при значениях, близких к 1, 3, 6 и 10 e2 / ч. Эти uncon-
обычными значения квантования может быть связано с несовершенным транс-
миссию одномерной modes19 проводимости или симметрий в
поперечном кон фи Нин потенциала nanowire20. Кроме того,
хотя мы вычли линии сопротивления от нашего измерения
установки, мы не можем самостоятельно определять сопротивления контактов
в устройстве, которые влияют значения плато. В сверхпроводящем
состоянии ING и при смещении исток-сток над Д * / е (красная линия), устройство Семь эпитаксиальных устройств (а также восемь устройств управления) были измерены на сегодняшний день и показать аналогичное поведение. Тоннельное спектров полный оболочки эпитаксиальных устройство и испарялись ованные устройство управления в слабом туннельного режима, с проводимости

Results (Russian) 3:

Открытые core настроены на G ≪ G0 = 2e2/h, показаны на рис. 1e.
в (B = 0), дифференциал (Харрогейт GS как
a функции источника - слейте напряжение VSD показывает решительно подавлять
инженерно между симметричного пика. Выше критическое значение
счета, BC (∼75 mT для эпитаксиальных устройства, ∼250 mT для
), оба устройства свидетельствуют о примечательном normal-государство-туннелирования
Conductances GN от ∼0,01 e2/h. Соотношение GS/GN для эпитаксиальных и
устройств управления, показаны на рис. 1F. Позиции пиков в
GS указывают на искусственных зазор Δ * = 190 µEV, аналогичный зазор
основную часть Al. Рис. 1f показывает subgap инженерно подавлен a
фактор ∼100 относительной либо в нормальное состояние (B > BC)или
выше-разрыва. парообразный устройство управления показывает
Немного меньше искусственный разрыв составляет 140 мкг/EV и о борьбе с
subgap проводимости в соответствии с ∼5, сравнимой с предыдущей
измерений в proximitized которое пройдет и InSb нанопровода8-11,15,16 .
расширение VBG в оболочке устройства возросла как subgap
и выше-разрыв (Харрогейт (рис. 2). Инженерно пики на
VSD = 190 мкв, с указанием искусственного разрыва, не зависеть от ворот
напряжение.На положительном gate напряжений питания (более открытой барьера), subgap con-
ductance превышает соответствующий нормальное состояние (Харрогейт, как
в умеренных и barrier17,18 трансмиссии. Улучшенная
subgap инженерно - это очевидно в рис. 2C, который показывает две вертикальные
разрезов на низкое и высокое Релиант Парк напряжений (оранжевый и синий
линии в рис. 2a,b). На рис. 2D, сверхпроводящего нулевой Bias
Инженерно выводятся в виде функции указанных выше разрыв инженерно
(VSD = 0,4 МВ), вместе с теоретической зависимости
GS(VSD = 0)onGN(VSD = 0)17
GS|VSD 0 = 2G0 2G0G- 2NGN)2 1)
без параметров любого вида спорта. С помощью высокой проводимостью смещения $ (VSD = 0,4 МВ > Δ * /e) на место нормальное состояние проводимости
justified их соблюдать равенство в эксперименте (рис. 1F) .
Соглашение между экспериментом и один канал предел
теории17 в широком диапазоне conductances указывает на то, что
трансмиссии в засоре один канал.
устройство в рис. 2 выставок инженерно шаги в качестве
функция VBG (рис. 2e), типичный подпись квантовой точки con-
tacts (QPCs). Нуль-проводимостью смещения в нормальном состоянии (черная линия)
Показывает плато на значения 1, 3, 6 и 10 e2/h. Эти объединен--
ventional квантование значения могут быть отнесены к несовершенным trans-
представительства одномерной проводимости режимы19 или симметрии в
поперечной confining потенциал nanowire20. Кроме того,
хотя мы субтракционной линия сопротивления от наших измерений
set-up, мы не можем самостоятельно определить контактное сопротивление
Внутри устройства, которые влияют на плато значения. В superconduct-
образное и на источник - слейте выше Δ * /e (красная линия), устройство

семь эпитаксиальных устройства (а также восемь устройств управления) были
измеряется на сегодняшний день и показать аналогичное поведение.
туннельных спектров в полном объеме shell эпитаксиальных устройство и evapor-
-устройства управления в строительстве туннелей режима, с проводимостью