In fig. 7 - 5 A, a multi‐layer simu

In fig. 7 - 5 A, a multi‐layer simulation of a heat conductor is displayed. This heat conductor consists
of 3 material zones. Zone 1 is simulated by N1, zone 2 by N2 and zone 3 by N3 layers.
The leftmost surface of layer j = 1 is defined as the 'left side' and the rightmost surface of layer
j = N as the 'right side'. Concerning a hollow cylinder or sphere, the inner surface is always the
'left side' and the outer surface always the 'right side'. The heat transfer coefficients htcj between
the layers in the material zones are dummy values which are only necessary to simplify
the index‐calculation. The reciprocal values of these dummy values are zero per definition
(1/htc DUMMY = 0). The heat transfer coefficients in the gaps separating the material zones are
either constant input values, GCSM controlled, or calculated by the gap conductance model.
If zero is input the reciprocal values are zero per definition (1/htc = 0). The heat transfer coefficient
htcat the left and htc at the right conductor surface can be determined by heat transfer
correlations as functions of the surface temperature and the fluid conditions or by GCSM signals.

Results (German) 2:

In Abb. 7-5 A, eine mehrschichtige Simulation eines Wärmeleiters angezeigt. Diese Wärmeleiter besteht
aus 3 Materialzonen. Zone 1 wird durch N1, Zone 2 durch N 2 und Zone 3 durch N3 Schichten simuliert.
Die äußerste linke Oberfläche der Schicht j = 1 wird als die "linke Seite" und die rechte Fläche der Schicht definiert ist
j = N als "rechts". In Bezug auf einen Hohlzylinder oder einer Kugel, ist die innere Oberfläche immer die
"links" und die Außenfläche immer der 'rechten Seite'. Die Wärmeübergangskoeffizienten htcj zwischen
den Schichten in den Materialzonen sind Dummy-Werte, die nur notwendig, um zu vereinfachen sind
die Index-Berechnung. Die Kehrwerte dieser Dummy-Werte Null per Definition
(1 / htc DUMMY = 0). Die Wärmeübertragungskoeffizienten in den Lücken Trennen der Materialzonen sind
entweder konstante Eingangswerte GCSM gesteuert wird, oder durch den Spalt Konduktanz Modells berechnet.
Wenn Null eingegeben wird die Kehrwerte Null sind per Definition (1 / HTC = 0). Der Wärmeübertragungskoeffizient
htcat linken und am rechten htc Leiteroberfläche durch Wärmeübertragung bestimmt werden
Korrelationen als Funktionen der Oberflächentemperatur und der Fluidbedingungen oder durch GCSM Signalen.

Results (German) 3:

in abb. 7 - 5, ein multi - ‐ schicht simulation einer hitze dirigent angezeigt.diese hitze dirigent aus
3 material zonen.zone 1 simuliert n1, n2 und zone zone 2 bis 3 von n3 schichten. "die linken oberfläche schicht j = 1 ist definiert als die" linke seite "und die rechte oberfläche schicht
j = n als" rechts ".über eine leere flasche oder kugel, auf der innenseite ist immer die
"die linke" und die oberfläche immer die "rechte seite".die wärmeübergangskoeffizienten htcj zwischen
die ebenen des materials zonen sind fiktive werte, die notwendigkeit zur vereinfachung "der index nur ‐ berechnung.die gegenseitige werte dieser fiktive werte null sind per definition (1 / htc - dummy = 0).die wärmeübergangskoeffizienten in den lücken zwischen den material - zonen.entweder konstante eingabewerten, gcsm kontrollierten oder berechnet, indem die lücke leitfähigkeit modell. "wenn die null ist ein gegenseitiger werte null sind per definition (1 / 2 = 0).der wärmeübergangskoeffizient (htc  links und htc  zum richtigen dirigenten oberfläche kann bestimmt werden, durch wärmeübertragung
korrelationen wie funktionen der oberflächentemperatur und die flüssigkeit bedingungen oder gcsm signale.